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2019年10月2日 · 其实,带电体附近的电场强度,本来就是直接由带电体上的电荷分布决定的,导体所带电荷只分布在表面,则其附近的电场强度只取决于导体表面电荷面密度。 对于有尖端的导体,由于同种电荷排到最高远、异种电荷吸到最高近,导致尖端电荷集中,电荷面密度大,尖端附近电场强度大,极易电岛周围的空气,空气成为导体,从而就会导致导尖端上的电荷通过空气"放
库仑定律描述的是电荷作用力的大小随距离的平方成反比,这是因为点电荷的电场线均匀地分布在以距离为半径的一个球面上,球面积随半径的平方成正比,而电荷总量不变,得到的单位面积上的电场线（类似于电场强度）自然与距离的平方成反比。
一平行板电容器充电后切断电源,则电容器所带电荷量Q不变,若使二极板间距离d增加,根据：C=εrS4πkd,则电容减小；二极板间场强为：E=Ud=QCd=4πkQεrS,保持不变不变,减小
2020年5月29日 · 电容器两极板间的场强为匀强电场,大小为： E=frac{U}{d} (***) 其中：E为场强大小；U为两极板间的电压；d为两极板间的距离。
电容器两极板所带电量Q不变时,两极板 间电压U及极板内场强E的变化。 例1 电源两端电压恒为U, （1）接通S的瞬间对于电阻R有无电流通 过？
2018年4月12日 · 充电与放电： 使电容器带电叫充电；使充电后的电容器失去电荷叫放电。 充电过程实质上是电源逐步把正电荷从电容器的负极板移到正极板的过程。 由于正、负两极板间有电势差,所以电源需要克服电场力做功。
2008年12月22日 · 现在保持电源接通的情况下,电源对电容器就要充电。 因此电容器两板上的自由电荷面密度 就改变了。 空气中的场强 也改变了,下面我们先计算在电源保持接通情况下的。 （1）求极化电荷在球心处产生的场强。 （2）求证极化电荷在介质球内部产生的电场为均匀电场。 （2）既然介质球被均匀极化,介质中每个电偶极子平均地看来都在 方向发生了一个位移,对
基本公式： 电容器板间的电场强度 EE 可以通过以下公式计算： E=VdE=dV 其中,VV 是电容器板间的电压,dd 是两个板之间的距离。 电容公式： 平行板电容器的电容 CC 可以通过以下公式计算： C=ϵAdC=dϵA 其中,ϵϵ 是介质材料的介电常数(真空中为 ϵ0ϵ0 ),AA 是电容
2012年11月9日 · 充电都相反。LC回路中,当电容器充电时,电流减小,电荷增多,场强增强,电压增大,电场能量增多。可从以下方面说明： 一、能量角度（守恒） 二、C=Q/U 三、U=Ed
2024年1月21日 · 1、平行板电容器充电后,如继续保持电容器的两极板与电池相连,在这种情况下,由于极板间电势差等于E,则两极板间电势差U恒定。 2、平行板电容器充电后,切断电源连接,在这种情况下,电容器如无放电回路,则电容器所带电荷量Q一定。